[拼音]：liudaishu
[外文]：current algebra
从假设强子流算符的对易关系及其形成的代数结构出发，研究强子的电磁相互作用及弱相互作用的一种理论。1958年就已确定，正像电磁相互作用可以用电磁流描写一样，弱相互作用可以用弱流描写。这些流在洛伦兹变换下的性质可以分为矢量流及在空间反射变换下性质相反的轴矢量流两种类型。60年代初，确定了强相互作用具有近似的 SU(3)对称性，矢量流及轴矢量流属于SU(3)的八重表示，流代数是在这些成果的基础上提出来的，它以这些矢量流及轴矢量流算符在同一时刻的对易关系(等时对易关系)形成的代数结构作为基本假设。此外，在具体应用流代数时，还常常假设矢量流守恒及轴矢量流部分守恒，后者原来是对SU(2)的轴矢量流提出的，其确切含意是同位旋轴矢量流的散度正比于 h介子质量的二次方与h介子场算符的乘积。由于h介子的质量很小，这一假设意味着同位旋轴矢流近似地守恒，所以称为部分守恒。有时也把这一假说推广到SU(3)的轴矢量流。此时将由相应的赝标介子代替 h介子。由于其他赝标介子的质量比h介子的大得多，所以，对于推广出来的那些轴矢量流，部分守恒假设的准确程度会比同位旋轴矢量流差得多。
流代数与强子结构模型是密切相关的。原则上，如果强子的组分及其动力学研究清楚了，就可以导出流代数。但是在60年代中期，强作用的理论还没有建立（即使到现在，尽管强作用理论取得了很大的进展，也仍有大量问题没有得到解决），所以流代数的做法是不管强作用的具体形式，直接从对流的代数结构的假设出发。最常用的流代数的具体结构假设为与自由夸克模型中流算符满足的代数一样。具体地研究存在相互作用时的夸克模型流对易子，发现确实只有少数很少应用的对易子（涉及流算符的空间分量的）与相互作用有关。
最早应用的流代数是所谓荷代数。荷算符是流算符的时间分量在给定时刻对全空间的积分。1965年，假设荷算符满足SU(3)×SU(3)李代数，并应用轴矢量流部分守恒假设，导出了阿德勒－韦斯伯格(Adler-Weisberger)求和规则，把核子的轴矢量流耦合常数gA与矢量流耦合常数gv的比值与h介子－核子总截面联系起来，与实验符合得很好。对于超子的弱耦合常数，得到的结果也大体上与实验符合。所以，普遍认为，荷代数已经得到实验的证实。
只考虑流算符时间分量(但不对全空间积分)的时间分量代数与矢量流守恒假设一起导致卡比玻－拉迪卡蒂(Cabbibo-Radicati)求和规则以及德雷尔-赫恩(Drell-Hearn)求和规则（后一规则也可由其他理论导出），前者把核子电磁形状因子与光生截面联系起来，后者把质子的反常磁矩与自旋平行及反平行于质子自旋的光子被质子吸收的截面联系起来。把实验数据用模型处理后与之比较，结果也符合。不过这些检验是依赖于数据处理的模型的。
涉及流的空间分量的代数的研究及应用均很少。
应用部分轴矢量流守恒假设以及将 h介子质量从物理值延拓到零时矩阵元缓慢变化的假设，导致了有关辐射及吸收低能h介子的低能定理。它与流代数一起，已应用于s波h介子－核子散射长度的计算及一些半轻子和非轻子衰变过程。
60年代末到70年代初，随着高能量实验的发展，提出了光锥流代数。其特点是用光锥间隔的流对易子假设代替流的等时对易子假设。很快就发现，光锥流代数与朴素的部分子模型等效。由于部分子模型给出了更清晰的物理图像，并且，在部分子模型的基础上，用微扰量子色动力学计算高阶辐射修正，预言了实验上现已看到的标�任薰匦缘奈⑿∑苹担裕庾读鞔难芯恳丫Ｖ土恕�